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\pagestyle{fancyplain} 
\long\def\symbolfootnote[#1]#2{\begingroup%
\def\thefootnote{\fnsymbol{footnote}}\footnote[#1]{#2}\endgroup} 

\hyphenation{ co-rres-pon-dien-tes cons-ta tem-pe-ra-tu-ra 
              i-rre-ver-si-ble su-mi-nis-trar me-dian-te 
	      si-guien-tes pro-ba-bi-li-dad co-rres-pon-dien-te}

\begin{document}

\lhead[\fancyplain{}]{Estructura 3 }
\rhead[\fancyplain{}]{L\'{\i}neas en LTE}

\begin{center}
{\Large \bf Estructura 3} \\
{\large \bf Aplicaci\'on Pr\'acticas: Relaci\'on de L\'{\i}neas en LTE } \\
\end{center}


%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
\bigskip
El objetivo de esta aplicaci\'on es calcular la 
relaci\'on que existe entre dos l\'{\i}neas espectrales 
del He, en un plasma que se asume en LTE (Local Thermodynamic 
Equilibrium). 
Esto ocurre cuando la densidad electr\'onica es tan grande que 
se pueden despreciar los procesos radiativos, y s\'olo compiten 
los procesos colisionales, llevando el plasma a la condici\'on 
de equilibrio en la cual la poblaci\'on relativa de los niveles est\'a 
dada por 
\begin{eqnarray}
\frac{N_j}{N_i} = \frac{g_j}{g_i} e^{- \frac{\Delta E_{ji}}{kT_e} }
\nonumber \, ,
\end{eqnarray}
donde $g_k$ es la degeneraci\'on del nivel $k$ y $\Delta E_{jk}$ la 
diferencia de energ\'{\i}a entre el nivel $j$ y el $k$, y $kT_e$ la 
temperatura (ambos en eV).

La intensidad de una l\'{\i}nea espectral $j \rightarrow i$ viene 
dada por 
\begin{eqnarray}
I_{ji} = \frac{hc}{\lambda_{ji}} N_j A_{ji}
\nonumber \, ,
\end{eqnarray}
donde $A_{ji}$ es el coeficiente de Einstein de radiaci\'on 
espont\'anea.

\begin{enumerate}

\item Calcular la intensidad de las l\'{\i}neas espectrales 
$2 ^1P - 1 ^1S$ y $3 ^1P - 1 ^1S$ para el Helio, a $kT_e=1$ eV 
y a $kT_e=20$ eV, y a una densidad $n_e=10^{18}$ m$^{-3}$.



\end{enumerate}
 
%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
\end{document}

